在Ce:YAG晶體中，Ce3離子以D2對稱性取代Y3位。在晶體場的作用下，4f1電子構型的Ce3離子基態(tài)分裂為2F5/2和2F7/2雙態(tài)，其5d能級分裂為5個子能級，比較低5d子能級離基態(tài)約22 000波。在Ce:YAG閃爍晶體中，其吸收熒光光譜也屬于F-D躍遷，具有寬帶、衰減快的特點。在可見光范圍內可以觀察到4個特征吸收峰，峰值波長分別為223nm、340nm、372nm和460nm，對應于Ce3離子從4f到5d的亞能級躍遷。在室溫下，其熒光光譜為500納米至700納米的寬帶光譜，峰值約為525納米，對應比較低5d子能級至2F5/2基態(tài)能級。如果高能射線入射，其熒光光譜向紅色移動，發(fā)射波長為550納米，可以很好地與硅光二極管耦合。CeYAG作為閃爍晶體，具有高的發(fā)光效率和寬的光脈沖。廣東國產CeYAG晶體銷售商

隨著核物理和高能物理的發(fā)展，出現(xiàn)了一個必須解決的問題，那就是粒子質量的起源。為了理解這個問題，世界上正在建造能量不斷增加的大型對撞機和加速器。這些裝置上用來測量各種質子、電子、Uons、介子等粒子能量的探針稱為電磁量熱儀，閃爍晶體是構建電磁量熱儀的中心材料。例如，美國斯坦福線性加速中心(SLAC)、日本高能研究所(KEK)使用CsI(Tl)晶體進行Babar和BELLE實驗、歐洲核中心(CERN)使用PbWO4晶體進行CMS實驗等。表1-3列出了近年來世界上重要高能物理實驗中使用的無機閃爍晶體[27][28]。廣東國產CeYAG晶體銷售商閃爍晶體是在高能射線的前提下形成的。

文獻已經系統(tǒng)地報道了Ce:YAP高溫晶體的閃爍性能，現(xiàn)總結如下：相對光輸出約為NaI:Tl的38-50%；光衰減，對于γ-射線激發(fā)，快成分衰減時間約為26.7±0.12ns，強度占89±2%，慢成分衰減常數(shù)為140±10ns，對于α－粒子激發(fā)快成分衰減常數(shù)為24.8±0.12ns，強度占85±2%，慢成分衰減常數(shù)為100±5ns；中等密度（5.35g/cm3）和中等有效原子序數(shù)（Zeff=39）等。另外，與CsI:Tl閃爍晶體相比，Ce:YAG閃爍晶體在小于500Kev能量范圍其γ響應小，光衰減快，不潮解等，因此可望部分取代CsI:Tl閃爍晶體的應用。

電子-空穴對的數(shù)量直接決定了無機閃爍晶體的光輸出。假設產生一對電子-空穴對所需的平均能量為eh，光子的能量E全部被閃爍晶體吸收，那么無機閃爍晶體形成的電子-空穴對的數(shù)目Neh可以由下式表示Neh=Er/ξeh=Er/βEg 當光線與閃爍晶體相互作用時，晶體中電子空穴對Neh的數(shù)量直接影響晶體的光輸出。假設電子空穴對轉化為閃爍光子的效率為(與從電子空穴對到發(fā)光中心的能量轉移效率和發(fā)光中心的量子效率有關)，可以得出：無機閃爍晶體的光輸出主要與晶體成分(，Eg)、電子空穴向發(fā)光中心的能量轉移效率和發(fā)光中心的量子效率()有關。無機閃爍晶體晶體應用很廣，可用在核醫(yī)學成像(XCT和正電子發(fā)射斷層掃描)。

CeYAG高溫閃爍晶體主要應用在輕粒子探測、α粒子探測、gamma射線探測等領域，另外它還可以應用于電子探測成像（SEM）、高分辨率顯微成像熒光屏等領域。目前，可以提供摻雜濃度0.08－1at%摻雜高度透明的CeYAG閃爍晶體。CeYAG閃爍晶體具有快衰減時間（約70ns），而且CeYAG閃爍晶體不潮解、耐高溫、熱力學性能穩(wěn)定，可以應用于極端的探測環(huán)境中。CeYAG高溫閃爍晶體主要應用在輕粒子探測、α粒子探測、gamma射線探測等領域，另外它還可以應用于電子探測成像（SEM）、高分辨率顯微成像熒光屏等領域。CeYAG閃爍晶體開展了高分辨率X射線成像系統(tǒng)關鍵器件——閃爍體研制工作。廣東國產CeYAG晶體銷售商

CeYAG晶體，屬于無機閃爍體。廣東國產CeYAG晶體銷售商

鈰離子摻雜高溫無機閃爍晶體具有高光輸出快衰減的閃爍性能及優(yōu)良的物化特性，但是要將高溫閃爍晶體廣泛應用于各種閃爍探測領域中尚需時日。一方面，高溫閃爍晶體屬于非本征閃爍晶體，人為引入的激發(fā)中心在晶體中的分布對閃爍性能影響較大，同時激發(fā)中心與晶體中的各種缺陷的相互作用機制也比較復雜，使得晶體的閃爍性能更加依賴于生長方法以及后處理工藝等；另一方面，高溫閃爍晶體具有較高的熔點使得大尺寸高質量閃爍晶體的生長較為困難。鈰離子摻雜無機閃爍晶體的研究現(xiàn)狀，由于鈰離子摻雜的無機閃爍體通常具有高光輸出和快速衰減的特點，因此從20世紀80年代末和90年代初開始。廣東國產CeYAG晶體銷售商

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